Difusió de Bohm

Es conjectura que la difusió de plasma a través d'un camp magnètic seguix l'escala de difusió de Bohm com s'indica en els primers experiments de plasma de màquines en molta pèrdua. Açò va predir que la velocitat de difusió era llineal en la temperatura i inversamente llineal en la força del camp magnètic de confinament.

La taxa predita per la difusió de Bohm és molt més alta que la taxa predita per la difusió clàssica, que es desenrolla a partir d'una caminada aleatòria dins del plasma. El model clàssic s'escala inversamente en el quadrat del camp magnètic. Si el model clàssic és correcte, menuts auments en el camp conduïxen a temps de confinament molt més llarcs. Si el model de Bohm és correcte, la fusió confinada magnéticamente no seria pràctica.

Les primeres màquines d'energia de fusió semblaven comportar-se d'acort en el model de Bohm, i en la década de 1960 va haver un estancament significatiu dins del camp. L'introducció del tokamak en 1968 va ser la primera evidència de que el model Bohm no era vàlit per a totes les màquines. Bohm prediu taxes massa ràpides per a estes màquines i clàssiques massa llentes; L'estudi d'estes màquines ha dut al concepte de difusió neoclàssica.

Descripció

La difusió de Bohm es caracterisa per un coeficient de difusió igual a

$D_{B o h m} = \frac{1}{16} \frac{k_{B} T}{e B}$
Símbol	Nom	Unitat
$D_{B o h m}$	Difusió de Bohm	m² / s
$k_{B}$	Constant de Boltzmann	J / K
$T$	Temperatura del gas electrònic	K
$e$	Càrrega elemental	C
$B$	Intensitat del camp magnètic	T

Història

David Bohm, E. H. S Burhop i Harrie Massey ho varen observar per primera volta en 1949 mentres estudiaven arcs magnètics per al seu us en la separació d'isòtops.^[1] Des de llavors s'ha observat que molts uns atres plasmes seguixen esta llei. Afortunadament, hi ha excepcions a on la velocitat de difusió és més baixa, de lo contrari no hi hauria esperança de conseguir energia de fusió pràctica. En el treball original de Bohm, senyala que la fracció 1/16 no és exacta; en particular "el valor exacte de [el coeficient de difusió] és incert dins d'un factor de 2 o 3." Lyman Spitzer va considerar esta fracció com un factor relacionat en l'inestabilitat del plasma.^[2]

Vore també

Referències

↑ Bohm, D. (1949) The characteristics of electrical discharges in magnetic fields, A. Guthrie and R. K. Wakerling (eds.), New York: McGraw-Hill.
↑ (1960).Physics of Fluids.3(4)doi:10.1063/1.1706104.

Referències

Este artícul conté una traducció derivada de «Difusión de Bohm» de Wikipedia en castellà publicada baix la Llicència de documentació lliure de GNU i la Llicència Creative Commons Reconeiximent-CompartirIgual 4.0 Internacional.

[1] Bohm, D. (1949) The characteristics of electrical discharges in magnetic fields, A. Guthrie and R. K. Wakerling (eds.), New York: McGraw-Hill.

[2] (1960).Physics of Fluids.3(4)doi:10.1063/1.1706104.

[1]

[2]